레포트 (533)
직선의 막대에 의한 전류는 낮은 포텐셜에서 높은 포텐셜의 방향으로 이동한다. 이 과정에서 유도기전력( varepsilon )은 도체의 이동 속력(v)과 자기장(B`), 그리고 도선의 길이(L)의 곱으로 표현된다.varepsilon `=`v`B`L``ㆍㆍㆍiv)그리고 유도전류의 세기는 아래와 같이 나타낼 수 있다. I``=` varepsilon over R `
4페이지 | 1,500원 | 2023.03.01
직선 도선의 자기장, B`=` mu 0 i over 2 pi Rㆍ원호의 자기장, B`=` mu 0 `i` phi over 4 pi Rㆍ길이가 L인 도선에 작용하는 힘의 크기F ba `=`i b `LB a `sin`90 DEG =` mu 0 L`i a `i b over 2 pi d- d는 도선 사이의 거리, i a와 i b는 도선에 흐르는 전류ㆍAmpere의 법칙, oint ^ vecB ㆍd vecs `=
41페이지 | 6,000원 | 2023.03.01
직선의 막대에 의한 전류는 낮은 포턴셜에서높은 포텐셜 방향으로 이동4. 운동기전력유도 기전력은 도체의 이동 속력(v)과 자기장(B)그리고 도선의 길이(L)의 곱으로 표현유도 전류의 세기움직이는 도선 내 유도 기전력 - a지점 → 양극 단자(positive terminal)- b지점 → 음극 단자(negative terminal)→ 배터
33페이지 | 1,500원 | 2023.03.01
직선 관계로부터 벗어난 정도- 직진성75. 센서를 체내에 삽입 시 처리해야 하는 것- 멸균, 소형화, 절연76. 자기장 안의 도체에 힘을 가하여 움직일 때 전자유도로 생기는 기전력의 방향을 알기 위해 사용하는 법칙- 플레밍의 오른손 법칙77. 검지-자기장/ 중지-전류/엄지-전자력 사용하는 법칙- 플레
19페이지 | 4,000원 | 2023.02.09
도선 위부의 자기장과 Biot-Savart법칙의 적용그림 . 전류가 흐르는 긴 직선 도선의 외부에 생기는 자기장그림 2에서 보는 것과 같이 한 도선에 전류가 흐를 때 도선으로부터 수직거리가 같은 모든 점에서 자기장의 크기는 같다. 일반적으로 한 도선에 일정한 전류가 흐를 때 도선을 중심으로 자기장을
4페이지 | 1,500원 | 2023.02.01
전류가 만드는 자기장1. 전류가 만드는 자기장2. 긴 직선 도선에 흐르는 전류가 만드는 자기장3. Biot-Savart 법칙 증명4. 원호 도선의 전류가 만드는 자기장1. 전류가 만드는 자기장그림 . 전류 i`가 흐르는 임의의 도선움직이는 전하 주위에 자기장이 형성된다는 사실은 물리학에서 관측되는 기본적인
4페이지 | 1,500원 | 2023.02.01
직선.제주파리고주파까지증폭에 널리사도업력만주지만전류가흐름 pusM- PvM 에구성필요-C 급증폭기AB 급증폭기 :80 보다조금많은영역에서동작:반주에미하의물력동조회로가들어간RF 증폭에사용공정형부하필요터효율까장 --① 배전압정류회로>입력 전망 최대값의저의2 배직류출련교로얻는
42페이지 | 4,000원 | 2023.01.30
도선에 나란한 길이 벡터이다. vecF B의 방향은 전류 i`를 양으로 취급하기 때문에 벡터 곱인 vecL ` TIMES ` vecB `의 방향과 같다. 도선이 직선이 아니거나 자기장이 고르지 않을 경우, 도선을 작은 직선으로 미분하여 직선 각각의 도선에 다음과 같은 식을 적용할 수 있다. vecF B ``=`i` vecL `
12페이지 | 5,000원 | 2022.11.01
직선이어서 저항(R`)이 퍼텐셜차(V`)에 대해 무관하다는 것이다. 저항(R`)은 단지 전류(i)와 퍼텐셜차(V`)에 의해 결정되는 것이지 퍼텐셜차(V`) 자체는 저항에 아무 영향을 주지 않는다. 이를 vecE ``=` rho ` vecJ 식에 적용하면 전도 물질에 대해서도 일반화할 수 있다. vecE ``=` rho ` vecJ ``식에서 저항(
6페이지 | 2,500원 | 2022.10.02
직선운동을 하도록 만드려고 한다. 전기장의 크기와 방향을 구하여라.답(가) 자기력이 구심력 역할 : . 즉, .이 결과를 두 입자에 대해 적용해보면 . 따라서 (나) 자기력은
2페이지 | 2,500원 | 2022.04.01
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